在模型的高应变梯度区划出若干截面，并等分成若干段。在正交圆偏振布置和平行圆偏振布置光场中，以钠光（波长=5864nm）为光源，记录下等差线条纹图，并依次描出等倾线，曝光时间暗场100s，明场90s.对19，24异形板所加载荷分别为30kN和20kN，由此得到的各截面的应力分布<19>。
从应力分布图中可以看到，实验结果中有孔边附近应力下降的现象，这是由于在黏结过程中模型孔边有时间边界效应所致，实际上孔边的应力值根据外推法求得，图中应力x，y分别是无量纲应力。另外从应力分布中还可以得到，19，24板孔边应力集中系数分为414和443.
数值结果分析由于对称，取其1/4建立计算模型，构造拟协调元。单元的网格划分方法是：沿圆周方向设64个单元，沿半径方向设160个单元。a为长度。在裂纹长度5倍范围内，网格实施加密以便能较好的模拟裂纹尖端应力场。这里所用的拟协调元，不会出现缺秩的情况，也保证了在裂纹尖端处应力具有的奇异性。
根据文献<17>的要求，所有应力均化作无量纲应力。为确保计算精度，选取单元边长与裂纹长度之比为01.
x=x/y=y/为名义应力，19，24试板的名义应力分别为3554MPa和3062MPa.为了与文献<19>的试验结果比较，这里仅采用与x轴相吻合的断面进行数值比较分析，和分别是19，24试板的x，y的试验结果和数值结果。
针对有裂纹的19，24试板的当地名义计算应力（试）与有限元之计算结果（计）如和所列。从表中可以看出，计算与试验结果是吻合的，但是计算值均比试验值小，这是因为有限元模型为离散模型，只是在节点上连续，所以导致实际结构放松。
结论本文采用了拟协调有限元法分析了19，24模拟试板不带裂纹和带有裂纹的孔边应力，建立了拟协调有限元模型。计算结果表明高峰应变区的应力集中与试验结果较为吻合，能实际反映模拟接管区的高应力高应变的特征，说明该模型的建立和计算方法都是有效的。